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状態
状態（じょうたい）とは、その事物が見てどのようであるか判断できるもの。状態を決定するものとして状態量がある。
対象の振る舞いで区別される
固体,液体,気体,プラズマ
ボース＝アインシュタイン凝縮,フェルミ凝縮
コンピュータの内部状態。状態遷移図
* デザインパターン (ソフトウェア) デザインパターンのひとつState パターンで表現される状態。
* オブジェクト指向プログラミングにおいて、クラス (コンピュータ) クラスの現在のインスタンスのこと。
* オブジェクト指向プログラミングにおいて、クラス (コンピュータ) クラスに属するフィールドまたは属性のこと。
ある特徴的な値で区別される
量子力学,統計力学の微視的状態
状態方程式
相図状態図
状態密度
状態変化
『物質』より : 物質（ぶっしつ)　とは　[1](狭義には)物体を構成し、空間を占有する性質のある存在のこと。[2](広義には) 固体のほか、液体、気体を指す。(さらに自然科学においては諸般の事情によりあいまいな定義で拡大的に用いられることがある)
日常的には単に「物」や「モノ」とも呼ばれる。
物質は変化、現象、出来事などと区別されることが多い。
変化は物質に生じるひとつの出来事、現象でありうるが、変化自体は物質ではない。ある現象やある出来事も、そこに物質が関与していることはあるが、それ自体としては物質ではない。物質はそうした現象や出来事が起こる場や対象のような位置を占めている。
状態遷移表
状態遷移表（じょうたいせんいひょう、”State Transition Table”）は、有限オートマトンの遷移関数 T を記述した表である。この関数はオートマトンの状態から状態への遷移を制御するもので、マシンへの入力を引数とする。ある有限オートマトンの状態遷移図から状態遷移表を作成することが可能であり、その逆も可能である。
状態遷移表は一般に二次元の表である。二種類の代表的な形式が存在する。
縦軸（または横軸）は現在の状態を示し、横軸（または縦軸）はイベントを示す。交差する箇所の各マスには、そのイベントが起きたときに次に遷移すべき状態を記述する（そして遷移に伴う動作があれば記述する）。
状態密度
状態密度（じょうたいみつど, Density of states、略称DOS）は、量子力学の微視的な状態があるエネルギー範囲にどれだけあるかを表す。状態数をエネルギーで微分したものと定義される。固体のマクロな物理量の期待値は、状態密度に物理量をかけてエネルギーで積分することにより計算できる。
あるエネルギーE以下の状態の和を状態数N(E)とするとき、状態数をエネルギーで微分したもの、
: D(E)=\frac{dN(E)}{dE}
ここで、D(E)が状態密度である。
エネルギーを持った状態には状態密度が定義できる。代表的なものとして、電子の状態密度、フォノンの状態密度などがある。特に、単に状態密度と言う場合、電子の状態密度を指すことが多い。
状態式
『状態方程式』より : 状態方程式（じょうたいほうていしき）とは、その対象がどのような状態であるかを決定する方程式のことである。
物理学や化学では物質の状態を表現する方程式のことをいうが、制御工学ではシステムの入力と出力の関係を表す方程式をいう。
一般に「状態方程式」といえば、前者を指すことが多い。
物理学や化学においての状態方程式（じょうたいほうていしき）とは、その物体がどのような状態であるかを決定する方程式。
理想気体の場合は、圧力をP、体積をV、物質量をn、気体定数をR、温度をTとおくと、ボイル＝シャルルの法則から、
: PV \, nRT
という関係式が得られる。これを理想気体の状態方程式という。
状態方程式
状態方程式（じょうたいほうていしき）とは、その対象がどのような状態であるかを決定する方程式のことである。
物理学や化学では物質の状態を表現する方程式のことをいうが、制御工学ではシステムの入力と出力の関係を表す方程式をいう。
一般に「状態方程式」といえば、前者を指すことが多い。
物理学や化学においての状態方程式（じょうたいほうていしき）とは、その物体がどのような状態であるかを決定する方程式。
理想気体の場合は、圧力をP、体積をV、物質量をn、気体定数をR、温度をTとおくと、ボイル＝シャルルの法則から、
: PV \, nRT
という関係式が得られる。これを理想気体の状態方程式という。
状態遷移図
状態遷移図（じょうたいせんいず、”State Diagram”）は、有限オートマトンをグラフィカルに表現するのに使われる図である。他の表現手法として状態遷移表がある。
状態遷移図には微妙に異なる形式のものが存在し、意味的にも相違がある。
有限オートマトンの状態遷移図の古典的な形式はグラフ理論有向グラフであり、以下のような形式である。
各エッジはふたつの状態の間の遷移を表す。
決定性有限オートマトン（DFA）、非決定性有限オートマトン（NFA）、ムーア・マシンでは各エッジに入力を付記する。
ミーリ・マシンでは各エッジに入力と出力を付記する。
各頂点（ノード）は状態を表す。
状態方程式 (化学)
状態方程式（じょうたいほうていしき）とは、物理学や化学では物質の状態を表現する方程式のことをいう
理想気体の場合は、圧力をP、体積をV、物質量をn、気体定数をR、熱力学温度熱力学温度（絶対温度）をTとおくと、ボイル＝シャルルの法則とアボガドロの法則から、
: PV , nRT
という関係式が得られる。Rは[J/mol/K]などの単位で表わされ、したがって、PとVとの積はエネルギーの次元を持つ。
これを理想気体の状態方程式という。
また、この式は統計力学からも導くことができる。
実在気体の場合は、以下のいくつかの近似式が提案されている。
ファンデルワールスの状態方程式
ビリヤルの式
ペン-ロビンソンの状態方程式
状態方程式は気体だけでなく、液体や固体に対しても、その熱力学的状態を記述する状態方程式が存在する。また主に熱平衡状態下での系（物質）の状態変数と温度との関係を表すものが状態方程式であるが、必ずしも状態変数‐温度との関係とは限らない。熱平衡下における磁性体では、磁化⇔磁場、同様に誘電体では、電気分極⇔電場の関係を表す式も状態方程式と言われることがある。
状態ベクトル
『波動関数』より : 波動関数 (はどうかんすう, Wave function) は、もともとは波動現象一般をあらわす関数 (数学) 関数のことだが、現在ではほぼ量子状態（より正確には純粋状態）を表す複素数値関数のことを指す。
下図：Anti Schroedinger cat
波動関数は一般に複素数の関数であり、ある波動関数 \psi に対して常にその複素共役　\psi* が存在する。
ある状態に対応した波動関数の絶対値の二乗が、その状態の実現確率を表す。
例えば、「粒子が時刻 t に位置 \vec{q} に存在する」という波動関数\psi(\vec{q},t)
の絶対値の二乗は、粒子の存在確率密度P(\vec{q},t)を与える。（波動関数の確率解釈）
:P(\vec{q},t)=\mid\psi(\vec{q},t)\mid^2
しかし、そのためには
状態遷移機械
『オートマトン』より : オートマトン(automaton (pl;automata))とは「自動人形」を意味している言葉で、情報科学の分野においては、次のような特徴を持ったシステムのことである。
外から、連続している情報が入力される
内部に「状態」を保持する
外へ、何らかの情報を出力する
携帯電話を例にとると、キーを押すことによってさまざまな機能が使用できるが、その機能はキーと必ずしも1対1で連動しているわけではない。「5」のキーを押すことにより、ある場合には画面に5が現れるが、ほかのある場合には「な」が現れる。あるいは画面上のキャラクターが行動したりもする。これは今までに入力された情報によって内部の状態が変化しているからである。このように入力がなされた時点での「文脈」に対して複雑な解釈を行うような仕組みをオートマトンという。
状態遷移系
状態遷移系（じょうたいせんいけい、State Transition System）とは、理論計算機科学での計算の研究に使用される抽象機械の一種。状態遷移系は状態群と状態間の遷移から構成される。
状態遷移系と有限オートマトンは以下のような点で異なる:
状態遷移系では状態数は有限である必要はなく、枚挙可能である必要もない。
状態遷移系では遷移数は有限である必要はなく、枚挙可能である必要もない。
状態と遷移が有限個の状態遷移系はグラフ理論有向グラフで表すことができる。
また、状態遷移系は「ラベル付き」と「ラベル無し」の2種類に分類することができる。
ラベル無し状態遷移系は形式的にはタプル (S, →) で表され、S は状態の集合、→ は → &sube; S × S という S 上の二項関係（つまり遷移）である。p,q ∈ S で (p,q) ∈ → であるとき、これを p → q と記述する。これはすなわち、状態 p から状態 q への遷移が存在することを意味する。
状態量
状態量（じょうたいりょう）とは、特に熱力学で系の状態を一意的に決定・表現するための数値。次のようなものがある：
示強性状態量
化学ポテンシャル
示量性状態量
エントロピ
モルモル数
エンタルピ
内部エネルギー
示強性状態量は系を分割した時に、その状態量が変化しないもので、示量性状態量は系の分割により状態量が変化するものである。示強性状態量と示量性状態量の積は、示量性状態量となる。
示強性状態量の圧力と示量性状態量の体積、示強性状態量の温度と示量性状態量のエントロピー、示強性状態量の化学ポテンシャルと示量性状態量のモル数は、互いに掛け合わせるとエネルギーの次元をもった量（前述の通りこれは示量性状態量である）となる。このような関係を（互いに）共役な関係と言う。
状態変数
『状態量』より : 状態量（じょうたいりょう）とは、特に熱力学で系の状態を一意的に決定・表現するための数値。次のようなものがある：
示強性状態量
化学ポテンシャル
示量性状態量
エントロピ
モルモル数
エンタルピ
内部エネルギー
示強性状態量は系を分割した時に、その状態量が変化しないもので、示量性状態量は系の分割により状態量が変化するものである。示強性状態量と示量性状態量の積は、示量性状態量となる。
示強性状態量の圧力と示量性状態量の体積、示強性状態量の温度と示量性状態量のエントロピー、示強性状態量の化学ポテンシャルと示量性状態量のモル数は、互いに掛け合わせるとエネルギーの次元をもった量（前述の通りこれは示量性状態量である）となる。このような関係を（互いに）共役な関係と言う。
状態和
状態和：分配関数(Partition function)と言われることも多い。対象とする系の状態についての（統計力学における）和をとることであり、次の式で定義される。
: Z \sum_i e^{-{E_i \over {k_B T}} }
Zは状態和（分配関数）、Eiは状態iのエネルギー、kBはボルツマン定数、Tは温度（絶対温度）である。和は系における全ての状態について行う。縮退しているようなエネルギーが等しい場合も、各状態毎に和をとる。
ヘルムホルツエネルギーA（ U - TS、Uは内部エネルギー、Sはエントロピー）において、
: A \, - k_B T \log Z
であり。状態和が求まると、ヘルムホルツエネルギーAが求まり、更に同様にして状態和から各種熱力学量を求めることができる。例として内部エネルギーUは、
状態数
状態数（じょうたいすう）は、あるエネルギーE以下の状態の和のことを言う。状態数N(E)は以下の式で定義される。ここで、D(E)は状態密度、温度は絶対零度(T 0 K)を想定し、スピン縮重度に関する係数は省略している。
N(E) \int^E D(\epsilon)\,d\epsilon
和は積分によって求めるので、状態数のことを積分状態密度と言うことがある。電子の状態数が扱われることが多いが、状態として数えられる（上式で定義される）ものは全て対象となる。
ある系の電子の状態数において、系の温度が絶対零度または十分低い場合、フェルミエネルギーフェルミ準位EFまでの状態数N(EF)は、その系の全電子数となる。フェルミ準位より上では、空の状態しか存在しないので、通常はフェルミ準位より上まで和をとることは意味がない。
状態犯
状態犯（じょうたいはん）とは、刑法法学学上の概念、用語の一つである。犯罪が既遂となった時点で終了し、その後も違法状態は継続するが、それが構成要件で予定された範囲内である限り、新たな犯罪を構成しない犯罪をいう。その典型例としては窃盗罪、詐欺罪等があるとされる。
例えば窃盗犯人が盗品を損壊しても、器物損壊罪に該当しない。これを不可罰的事後行為という。ただし、構成要件で予定された範囲を越えている場合は別個に犯罪を構成する。また、継続犯と違い既遂時で犯罪は終了するので、その後に共犯が成立することはない。
即成犯
継続犯
不可罰的事後行為
犯罪しようたいはん
状態遷移
『』より :

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状態に関して教えて！！

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